내부 에너지와 이상 기체의 열 - 중간 에너지. 이상기체의 내부에너지와 열

이상기체의 내부에너지와 열 한 분자의 내부에너지 우리나라의 이상기체는 분자들이 서로 연결되어 있지 않기 때문에 기체의 내부에너지가 비싸므로 모든 분자에 필요한 내부에너지의 양이 필요하다.

따뜻함 열의 따뜻함은 열을 1도 가열하기 위해 온도를 1도 올려야 하는 경우 추가 열의 양입니다. m = 1kg인 경우

Pitoma 열 (들) - 열의 양, 1 덩어리의 연설을 1도 가열하는 데 필요합니다. [с] = 기체의 경우 모든 기체의 몰 열용량은 수동으로 제어되며 기체 1몰을 1도 가열하는 데 필요한 열량: Cμ = c 몰 질량 μ)

가열 시간 전에 시스템 스탠드가 변경되기 때문에 열역학 시스템의 따뜻함이 유지됩니다. 가장 큰 관심은 부하 V = Const(c.V) p = Const(cp)를 받아야 하는 사람들을 위한 따뜻함입니다.

V = Const (c. V) 가스가 일정한 연결에서 가열되면 가스가 가열될 때 열이 공급되므로 내부 에너지에서 변화가 있습니다. 이 물체에 있는 로봇은 볼 수 없습니다. NS. QV = d. U (d. A = 0) 1개 대구치 때문에 T. o. CV는 온도에 있지 않지만 자유 단계 수에 있지 않으며 기체 분자의 원자 수에도 없습니다.

p = Const(cp) 피스톤이 있는 용기 근처의 일정한 바이스(CP)에서 가스를 가열하면 공급되는 열이 가스 가열과 로봇 공학 모두에 켜집니다. 이를 위해 T를 1로 조정합니다. 더 많은 열을 얻을 때까지 방울에서 더 적게 V = Const Otzhe, СР> СV

1몰 가스에 대한 TD의 쓰기 가능한 I 귀는 d에 의해 분포됩니다. T CV З 주요 іvnyannya MKT maєmo: p. Vμ = RT / p 그래서. 로봇, 1mol은 가스 포스트-텀 R에 대해 1K로 조정된 온도에서 가스에 이상적입니다.

자유 단계의 수, 열용량으로 나타나는 방법, 온도 측면에서 거짓말. 작은. 아르곤(Ar) 및 물(H 2 )에 대한 온도 측면에서 몰 열용량 СV의 부재 MCT 결과는 단일 온도 간격에 대해 유효하며 스킨 간격은 자유 단계 수를 나타냅니다.

프로세스 프로세스 전에 열역학의 첫 번째 귀의 침체는 주요 열역학 매개 변수 중 하나인 P, V 또는 T의 일정한 값으로 발생하는 프로세스입니다. 2) 그립이 있는 등압 과정은 시스템 측면에서 만들어 몸을 배수하고 영구적으로 만듭니다(p = const). 3) 시스템의 온도가 변하지 않는 등온 과정(T = const). 4) 단열 과정, 열 교환 과정이 한낮부터 광범위하게 퍼지는 과정(d. Q = 0, Q = 0)

등온 과정은 일정한 온도(T = const)에 대해 물리적 시스템에 표시되는 과정입니다. 등온 과정 중 이상 기체에서 그립의 그립은 영구적입니다. - 보일 마리오트의 법칙: 등온 과정 동안 로봇 기체에 알려져 있습니다.

Vikoristovuchi 공식 U = s. VT는 허용됩니다. d. 유 = 다. V 디. T = 0 Otzhe, 등온 과정에서 기체의 내부 에너지는 변하지 않습니다. 즉, 등온 과정에서 로봇이 작업하는 경우 가스에서 발생하는 모든 열은 바닥에 있습니다. 더욱이 기체를 팽창시켜도 온도가 내려가지 않고 기체를 팽창시키기 전에 열량을 높여야 하므로 로봇이 지면 위로 올라가야 한다.

Isochoric 과정은 사후 커뮤니케이션 동안 물리적 시스템에서 발생하는 과정입니다(V = const). - 샤를의 법칙 기계로봇의 등각과정에서는 기체가 발생하지 않는다.

Isochoric 프로세스: V = const 1. 이상적인 표준 2. 두 온도 T 1 및 T 2 3. ~ 4. 단계 5. 프로세스 1 6. 프로세스 1 2에서 가스 가열 3 가스 냉각

cob mill이 주어진 온도에 대해서만 일반 가스 T 0 = 0 ° C = 273.15 ° K, p0 = 1 atm으로 변경되도록 하십시오. A = PD. V = 0인 경우 등코릭 과정에서 가스는 마지막 공간에서 로봇처럼 보이지 않습니다. 동시에 열은 기체로 전달됩니다. d. Q = d. A + D. 유 = d. U Tobto, isochoric 과정 동안 내부 에너지가 증가하는 가스로 전달되는 모든 열.

등압 프로세스는 물리적 시스템에서 영구적인 바이스(P = const)로 볼 수 있는 프로세스입니다. const는 게이의 법칙입니다. 루삭

2) 등압 과정: p = const 등압 과정에서 가스는 직선 방향으로 로봇의 로봇으로 이동합니다. 이상 기체의 스탠드에 Rivnyannya가 인식됩니다

그것은 눈에 마음의 체류를 다시 쓸 수 있습니다 기체 상수 R의 물리적 센서의 개방 비율 - 당신은 이상 기체에서 로봇 1을 얻을, 그래서 그것은 두뇌가 가열 될 때 사용할 수 있도록 1 °. 동시에 cob mill은 정상적인 마음(T 0, V 0)을 위한 이상 기체의 분쇄기이며, 일정한 그립으로 대용량 기체의 등압 과정에서 고온 T의 기체 V에 이상적입니다. 비례 온도 - Gay-Lussac의 법칙.

단열 프로세스는 물리적 시스템에서 가열 시스템으로 열이 전달되지 않는 프로세스입니다(Q = 0). 리브냐냐 푸아송. γ - 단열 지표.

4) 단열 과정: d. Q = 0 기체와 액체 중간 사이의 열교환의 단열 과정의 경우. 열역학의 첫 번째 귀는 집착 d. A = - d. U 그러기 위해서는 로봇의 단열 과정에서 신축 건물 위의 가스가 내부 에너지의 변화에 ​​작용할 것입니다. 비코리스타니아 d. 유 = 다. Vd. NS; NS. A = PD. V는 알려진 pd입니다. V = - 다. V 디. T 측면에서 이상 기체의 수준에서 다음 d(p.V) = pd. V + Vdp = Rd. NS

ㄹ. T를 인식할 수 있습니다. V = - 다. V (pd. V + vdp) / R

나머지 공식은 viglyad에서 다시 작성할 수 있습니다. Otzhe ryvnyannya 단열 ​​과정 - Poisson의 rivnya Oskilka> 1, 다음 adiabati 바이스는 등온선에서 더 낮은 일반 shvidshe에서 변경됩니다.

Vikoristovuchi іvnyannya는 이상적인 가스가되어 Poisson의 іvnyannya를 시력으로 재 작업합니다.

폴리트로픽 프로세스는 일정한 열용량(cm = const)으로부터 보호하는 프로세스입니다. 드 cm - 어금니 열. de n - 폴리트로피의 지표.

측면에서, 이상 기체의 수준에서 Oskilka를 쓸 수 있습니다. c. 피 = 다. V + R 다음

엔트로피 열역학 시스템의 단열 과정은 똑같이 중요하면서도 중요하지 않을 수 있습니다. 똑같이 중요한 단열 프로세스를 특성화하기 위해 프로세스의 지속적인 확장에서 손실된 물리적 가치를 백업하는 것이 가능합니다. її는 엔트로피 S라고 불렀습니다. 엔트로피 є 시스템의 이러한 기능은 시스템이 한 공장에서 다른 공장으로 똑같이 중요한 전환의 경우 기본 변경이 될 것입니다

프로세스의 중심 변경 시스템이 1단계에서 2단계로 매우 중요한 전환이 있는 경우 중심 변경: 이상기체 프로세스에서 중심의 변경을 알고 있습니다. 보 그리고 그 다음

에너지의 원주민 변화 S 1 2 1단계에서 2단계로 전환하는 동안의 이상 기체는 전환 경로를 따라 있지 않습니다. 1 2. 등온 과정: 등압 과정: p 1 = p 2 등온 과정: T 1 = T 2 단열 과정 :

Otzhe, S = const, 단열 과정을 아이조엔트로피 과정이라고 합니다. 모든 경우에 시스템이 열을 거부하면 Q는 양수이고 S 2> S 1일지라도 시스템의 엔트로피는 증가합니다. 시스템이 열을 생성하면 Q는 동일한 S 2에서 음수 기호 і입니다.

프로세스는 매개변수가 삽입된 축을 따라 좌표계에서 그래픽으로 표시될 수 있습니다. vise p - volume V 온도 T-volume V 온도 T - vise p V 1 V 2 로봇의 단열 팽창의 경우 내부 에너지만 가스에 내부 전원 공급 T 2 필요

좌표계의 편리성 p, V 암체어의 스케일에서 로봇의 모습은 1-2의 비뚤어진 과정과 cob과 end mill의 세로좌표로 둘러싸인 영역으로 표시됩니다.

원(닫힌) 과정 머리 뒤쪽에서 시스템이 회전하는 열역학 과정의 수를 순환 과정(주기)이라고 합니다. 직접 사이클 - Zvorotn_ 사이클용 로봇 - 사이클용 로봇

열기관 열을 로봇으로 바꾸는 순환 프리스트리는 열기관 또는 열기관이라고 합니다. Q 1 - 가열 장치에서 RT에 의해 얻은 열, Q 2 - RT에 의해 냉장고로 전달되는 열, A - 로봇 코로나(로봇은 열 전달 시간 전에 RT를 실행 중입니다).

cylindrі - roboche thilo (RT)에 가스가 있습니다. 다이어그램 p (V)의 RT의 코킹 밀은 점 1로 표시됩니다. 가열 장치 전에 실린더가 켜지고 RT가 가열되고 팽창됩니다. 다시 한 번 로봇 A 1 은 긍정적으로 표시되고 실린더는 위치 2(캠프 2)로 재설정됩니다.

과정 1-2: - 열역학의 첫 귀. 로봇 A 1 곡선 위의 노면 1 a 2. 쐐기 밀 1에서 실린더의 피스톤을 돌리면 로봇 A 2를 켜는 것만으로 로봇을 잡을 필요가 있습니다.

Schob 피스톤이 로봇에 계피를 부수면 visonati umov가 필요합니다. А 2

사실, 두 개의 동등하고 otrimaєmo: 더 강력하게 건강한 순환 프로세스 1 a 2 b 1 - 주기. 케이피디

외부 압연기에서 작업체를 회전시키는 과정은 더 낮은 온도를 고려합니다. Otzhe, 로봇 가열 기계에는 냉장고가 필요합니다.

Cycle Carnot Nikola Leonard Sady Carnot - 엔지니어링 서비스의 뛰어난 프랑스 장교, 1824 p. "불 속의 힘의 파괴와 힘을 발전시키는 기계에 대해 생각하십시오"라는 tvir를 출판했습니다. 스스로 이론의 기초를 다진 열기관의 순환에 이상적인 순환과정과 역과정에 대한 이해를 소개합니다. Priyshov는 따뜻함의 기계적 등가물에 대한 이해를 제공합니다.

Carno viviv theorem, 이제 이것을 수행하는 방법: 난방 및 냉장고의 동일한 온도일 수 있는 주기적으로 작동하는 열 엔진에서 대부분의 KKD는 가역 기계일 수 있습니다. 또한 가역 기계의 KKD는 난방 및 냉장고의 동일한 온도에서 작동할 수 있으며 기계 설계에 속하지 않고 다른 사람을 운송할 수 있습니다. tsom KKD는 1인분보다 적습니다.

T 2 = 0이면 η = 1이지만 온도의 절대 영도가 존재하지 않기 때문에 불행합니다. T 1 = ∞이면 η = 1이지만 온도가 충분하지 않기 때문에 불행합니다. KKD 카르노 사이클 η

카르노의 정리. 1. K. P. D. Η 가역적 이상열기 카르노는 거짓말을 하지 않는 일을 한다. 2. 회전 불가능한 Carnot 기계의 효율성은 회전 Carnot 기계의 효율성보다 클 수 없습니다.

분자 운동 이론에 기초한 열역학은 거시적 인 물리적 힘 (열역학 시스템)에서 분자 구조로 침투하지 않습니다. 열역학적 방법은 에너지 보존 및 재개발 법칙을 기반으로 합니다.

열역학 시스템을 특징짓는 물리량은 열역학적 매개변수... 그들이 소개되기 전에 : obsyag, vice, 온도, 농도 및 in. 매개변수의 변경과 관련된 열역학 시스템의 변경이라고 부를 수 있습니다. 열역학적 과정, 그리고 시스템의 매개 변수 주위에 묶인 ryvnyannya, scho는 호출됩니다. 나는 될 것이다... 그러한 є Mendelev - Clapeyron (6.1)의 적용으로

가스에 이상적인 내부 에너지

열역학 시스템의 특성에 기초하여 її 내부의에너지 U는 시스템 입자 상호 연결의 위치 에너지와 열 파편의 운동 에너지를 기반으로 합니다.

내부 에너지는 시스템의 기능입니다. 피부 부분은 시스템 내부에 에너지 값이 많아서 진영 전체에 시스템이 전달되는 게 아니다.

분자의 에너지 잠재력이 0이되는 이상 기체의 진동 (분자가 서로 간섭하지 않는 것이 중요함) 이상 기체의 내부 에너지는 모든 분자의 운동 에너지로 이어집니다. 기체 1몰의 내부 에너지를 U μ로 지정하고 분자의 평균 운동 에너지를 지정하면 기체 1몰에 대해 다음과 같이 쓸 수 있습니다.

유 μ = 해당 없음 (6.18)

de N A - 아보가드로 수.

공식 (6.12)의 값이 주어지면 기체 1몰에 대한 내부 에너지를 받아들일 수 있습니다.

(6.19)

두더지가 있으면 단어의 수에 대해

(6.20)

Otzhe, 기체의 내부 에너지는 기체의 질량, 분자의 자유 단계 수 및 기체의 절대 온도에 비례합니다.

열역학 제1법칙

열역학 시스템의 내부 에너지는 호출이 끝났거나 시스템 자체가 호출 중일 때 로봇의 도움으로 변경할 수 있습니다. 예를 들어, 에너지의 힘을 가하면 내 가스가 압착되고 온도가 상승하고 온도가 상승하고 내부 에너지가 증가합니다. 내부 에너지도 시스템으로 전달(또는 제거)하여 일정량의 열로 변경할 수 있습니다.

에너지 보존 법칙에 따라 시스템 내부 에너지의 변화는 시스템과 그 위의 로봇이 흡수하는 열의 양을 절약할 수 있습니다. 100 % 열역학 시스템의 에너지 보존 법칙에 대한 공식은 다음과 같습니다. 열역학 제1법칙:

미분 형식에는 mau viglyad의 열역학 제1법칙이 있습니다.

내부 에너지의 관점에서 볼 때 로봇의 기능과 따뜻함의 양은 시스템의 cob 및 pin mill 뿐만 아니라 기계의 끝 부분에 있음을 인정할 필요가 있습니다. 동시에 dQ와 dA의 값은 적분할 수 있는 다른 미분입니다. 가구가 무한히 작지 않은지 확인하기 위해 열과 로봇의 증가는 올바른 값 Q와 A를 유지하고 첫 번째 법칙이 눈에 보이는 것입니다. Q = dU + A (6.22)

로봇은 뒤뜰에서 가스를 들고 로봇을 바라보고 있는 것으로 알려져 있다(그림 6.6, a). 가스가 팽창하면 피스톤을 dx 스탠드로 이동합니다. 로봇(div. Formula 2.19)을 참조하십시오.

A = F dx = PS dx = PdV, (6.22)

de S - 피스톤 영역; Sdx = dV - 가스 실린더 교체.

로봇 측에서 V 1에서 V 2 도로로 변경할 때 가스를 변경할 때:

그래픽으로 팽창을 위해 가스를 변경하는 과정은 좌표 P - V에서 곡선 1-2로 표시됩니다(그림 6.6, b). 포인트 1과 2는 코브 및 엔드밀 가스에 해당합니다. 음영 처리된 영역이 있는 PdV 로봇의 기본입니다. 공식 6.23을 기반으로 한 로봇의 표면은 곡선 1 - 2에서 V 1 - 1 - 2 - V 2 영역으로 표시됩니다.

이상 기체의 가열 용량.

온도를 높여야 하는 경우 열의 양은 온도를 1K만큼 변경합니다. 따뜻함틸라 Z.

값에 따라

, [Z] = J / K (6.24)

한 뭉치의 말의 온기를 상냥한 온기라 한다

한 두더지의 따뜻함을 어금니 열지엠.

, [З м] = J / mol · К (6.26)

de ν = m / μ는 몰수입니다.

공식 (6.25) 및 (6.26)의 Yak vyplyaє, 피토마 열용량은 어금니 관계와 관련이 있습니다.

C m = C 비트 μ (6.27)

가스의 열은 영구적인 의사 소통과 영구적인 악덕의 경우에 시작해야 하는 마음 때문에 저장됩니다. 공식 (6.22)의 방정식에서 열역학 법칙을 쓸 수 있음을 보여줍니다.

δQ = dU + PdV(6.28)

가스가 작동 후(등시성 프로세스) 가열되면 dV = 0이고 로봇 PdV = 0입니다. 여기에서 δQ = dU, 즉. 내부 에너지의 변화를 위해서만 기체로 전달될 수 있는 열. 연속 통신의 경우 가스 열용량:

공식 사용하기 (6.20)

(6.29)

і todі іzohorn 따뜻함

1몰의 경우(m / µ = 1) 어금니 열

이제 긴급성(6.28)으로 인해 영구적인 악순환(등압 과정)으로 따뜻함을 알 수 있습니다.

(동시에 사용됨, dU / dT = CV). З(6.32)는 움켜쥐고 있다, uho P> C V. P = const에서 가열할 때 내부 에너지의 증가뿐만 아니라 로봇을 위해 가스가 예열된다는 점을 설명할 가치가 있습니다.

을위한 좋은 하나 Mendelev - Clapeyron maviglyad PV = RT 및 유량 PdV = RdT와 동일한 기체에 이상적입니다. Vrahoyuchi tse, otrimaєmo 리브냐냐 마유라, 쇼 벤드 어금니일정한 그립과 지속적인 커뮤니케이션으로 열용량:

З mr = З mv + R (6.33)

viraz (6.31)를 보면 viglyadі에서 작성할 수 있습니다.

열역학적 과정을 볼 때 귀족에게 중요하며 P에서 C V까지 피부 가스의 특징입니다.

(6.35)

수량 γ는 포아송 계수, NS- 분자의 자유 단계 수(div. Fig. 6.2).

온도를 높이면 털을 의미하는 것처럼, 의지의 대담한 단계가 나타나기 전에 결과는 성장의 따뜻함입니다. Navpaki, 낮은 온도의 경우 자유 계단 수가 변하고 뒤집힌 자유 계단의 "동결"의 파편과 가스의 열이 바뀝니다.

아이소프로세스

Іzoprocess열역학 시스템의 매개변수 중 하나가 영구적이지 않은 프로세스가 호출됩니다. 연결은 시스템의 매개변수와 Mendeleva - Clapeyron 사이에 있습니다.

등온 과정(T = const).

나는 vipadku vipadku에서 mau viglyad가 될 것입니다.

PV = 상수(6.36)

일부 특정 주유소의 경우 다음과 같이 작성할 수 있습니다.

P 1 V 1 = P 2 V 3 =. ... ., = PnVn

좌표 P - V의 등온 과정(등온선) 그래프는 쌍곡선으로 표시됩니다(그림 6.7).

공식 (6.1)에서 로봇 공식 (6.23)까지 등온 과정에 대해 허용됩니다.

(6.37)

로봇은 그림 6.7의 등온 과정에 있으며 수치적으로 곡선 1-2를 따른 영역입니다.

공식 6.29에서 등온 과정에서 dT = 0일 때 내부 에너지의 변화는 0입니다. .

토토. 시스템: 외진 중산층의 따뜻함에 사로잡혀 로봇에 대한 비전이 확장되거나, 아니면 외침이 그녀를 움켜쥐고 있다는 이름으로 나가는 중산층의 따뜻함 때문에 헠헠 또한 이를 위해서는 등온 팽창시 온도가 떨어지지 않기 때문에 팽창에 해당하는 약간의 열을 가스에 공급해야 합니다. Navpaki, 시스템이 압착되면 로봇 압력에 해당하는 평균 따뜻함의 유죄입니다.

등압 과정 (피 = 상수).

나는 P = const maє viglyad에 설 것이다

상수 아보

좌표 P - V의 등압 과정 그래프는 그림 6.7에 나와 있습니다. 등압 공정 로봇(Div. 6.23)

(6.39)

P = const에 대한 로봇의 그래프에서 수치적으로 직선 1-3에서 직선의 면적.

등압 과정에 대한 열역학 제1법칙

등각성 과정(V = const).

izochoric 과정으로, 나는

아보 (6.40)

Oskіlki dV = 0, isochoric 프로세스 dvnu 동안 로봇은 0으로 설정됩니다. 등각선 과정에 대한 열역학 제1법칙

토토. 시스템이 경험하는 모든 따뜻함에 대해 내부 에너지가 증가하거나 시스템이 내부 에너지를 변경하는 따뜻함을 생성합니다.

단열 과정.

단열 과정은 외부 중간에서 열 교환 없이 보호하는 과정입니다(δQ = 0). 단열에 가깝습니다. 예를 들어 내연 기관의 가연성 합계의 팽창 및 수축과 같이 내성이 강한 모든 공정.

Vrahoyuchi, scho δQ = 0, 단열 과정에 대한 열역학 제1법칙을 쓸 수 있습니다.

А = -ΔU (6.41)

기체가 로봇에 점성인 경우(단열적으로 팽창 가능) A> 0은 ΔU를 예측합니다.<0 и ΔТ<0, т.е. газ охлаждается. Наоборот, при адиабатическом сжатиии газа А<0, тогда ΔU >0 및 ΔТ> 0입니다. 가스가 가열됩니다.

Vikoristovuchi viraz(6.23) 및 vrahovyuchi(6.20), 다시 쓰기 가능한 패리티(6.41):

(6.42)

Mendelian - Clapeyron(6.1)의 절차:

(6.43)

온도를 T(6.42)와 (6.43)으로 만들면 다음을 수행할 수 있습니다.

인상된 변화와 임금(6.35), 우리는 알고 있습니다.

통합 qiu rivnist, otrimaєmo

γlnV + lnP = 상수

어쨌든, 단열 과정에서 그립과 무거운 가스 사이의 잔여 viglyadі 연결에서 :

PV γ = 상수(6.44)

대상은 호출됩니다 리브냐냐암 아디아바티아보 푸아송의 가족... 단열 곡선은 그림 6.7에 나와 있으며 성장에서 냉각기로 갈수록 등온선이 낮아집니다. 더욱이, γ> 1(div. 또한 공식 6.35)인 것은 예견된 결론이 아닙니다.

Rivnyannya Poisson은 Rivnyannya Mendelev - Clapeyron의 도움 뒤에 іnshі 매개 변수를 통해 표시 될 수 있습니다.

T γ P 1-γ = 상수

단열 과정에서 가스의 팽창은 로봇이 계산할 수 있습니다. Vrahoyuchi ravnist (6.42), otrimaєmo

(6.45)

열교환의 결과 약간의 열이 전달되고 내부 에너지와 온도가 변경됩니다. 따뜻함의 양 NS, 1K에서 1kg의 음성을 로드해야 합니다. 따뜻한 말투로 씨.

드 미디엄- Molyarna masa 연설.

그런 랭크로 따뜻함이 지정된다 아니말의 명백한 특성. 열역학 제1법칙에 따르면 내부 에너지의 변화는 일정량의 열뿐만 아니라 로봇에 의해서도 철저하게 저장됩니다. 어떤 열전달 과정에 대한 마음은 로봇에게만 작용할 수 있기 때문이다. 그러나 그것에 대해 약간의 온기가 사람에게 전달되면 내부 에너지와 온도가 바뀔 수 있습니다.

열용량 값의 이러한 모호성은 가스와 같은 언어의 전형입니다. 작고 단단한 물체의 가열로 변경하지 않는 것이 실용적이며 팽창 로봇은 0과 같은 것처럼 보입니다. 이를 위해 모든 따뜻함은 내면 에너지의 변화인 영에 의해 제거됩니다. 많은 고체 입자를 기반으로 열 전달 과정의 가스는 부피와 로봇으로의 흐름을 크게 변경할 수 있습니다. 따라서 기체 같은 말의 따뜻함은 열역학적 과정의 특성 때문이다. 가스의 열용량의 두 가지 의미를 볼 수 있습니다. 씨V – isochoric 과정의 어금니 열 (V= const) 그 씨NS – 등압 과정의 몰 열 (NS= 상수).

영구 가스 교환의 경우 프로세스가 작동하지 않습니다. NS= 0. 끓는 기체 1몰에 대한 열역학 제1법칙에 따름

드 Δ V- 온도 변화에 따른 이상기체 1몰의 부피로 Δ만큼 변화 NS... Zvidsy viplyaє:

드 NS- Universalna 가스 공급. ~에 NS= 상수

어금니 따뜻함 씨NS일정한 그립으로 공정에서 가스가 몰 열용량보다 높습니다. 씨V영구 교환인 경우(그림 3.10.1).

Zokrema, 가격은 단열 공정 공식 앞에 포함됩니다.

두 집과 등온선과 온도 사이 NS 1 그 NS 2 다이어그램( NS, V) 전환 방법을 변경할 수 있습니다. 이러한 모든 전이에 대해 온도 변화 Δ NS = NS 2 – NS 1 동일하다 동일하다 동일하다 Δ 유내부 에너지. 그러나 전체 로봇이 있는 상황에서 비코나니 NS즉, 열교환의 결과로 약간의 열이 NS새로운 방식으로 새롭게 나타납니다. Zvidsy viplyaє, 그래서 가스는 많은 열이 아닙니다. 씨NSі 씨V- 열의 의미는 더 이상 사적(그리고 기체 이론에 더 중요함)이 없습니다.

기체의 열이 중요하지 않게 되는 열역학적 과정을 폴리트로픽 ... 손쉬운 프로세스는 폴리트로픽입니다. 등온 과정 Δ의 경우 NS= 0, 그러면 씨NS= ∞. 단열 과정 Δ NS= 0, 또한, 씨지옥 = 0.

슬라이드는 "따뜻함"과 같은 "따뜻함"을 의미합니다. 심지어 용어에 가깝습니다. 이론의 쇠퇴에 최근 과학의 악취 열소 , XVIII 세기의 scho panuvala. Tsia 이론은 벽에 복수하기 위해 온기를 특별한, 보이지 않는 연설로 보았다. Vvazhalosya, 방해가되지 않는 것은 불가능하지만 돈을 위해서가 아닙니다. 가열은 개선에 대해 설명하고 냉각은 열량 함량의 변화에 ​​대해 설명하여 이에 복수할 수 있습니다. 칼로리 이론은 적합하지 않습니다. Vaughn은 내부 에너지의 하나의 동일한 변화가 제거될 수 있는 이유를 설명할 수 없으며, 비전과 같은 로봇에서 약간의 따뜻함을 어느 정도 전달합니다. 이것은 "모든 부분에 따뜻함의 공급이 있다"는 견고함의 물리적 감각에서 해방됩니다.

분자 운동 이론은 또한 평균 운동 에너지 사이의 관계를 확립할 것입니다. 진보적 인분자와 절대 온도 NS:

Δ에 의한 온도 변화에 대해 NS양만큼 내부 에너지 변화

이 프로세스는 단일 원자 분자(헬륨, 네온, 아르곤)로 구성된 가스 실험에서 잘 지원됩니다. 그러나 이원자(물, 질소) 및 고원자(이산화탄소 가스) 가스의 경우 실험 데이터와 함께 사용할 수 없습니다. 이러한 차이의 이유는 원자가 2개이고 원자량이 많은 분자로 인해 평균 운동 에너지에 진행 분자와 뒤집힌 분자의 에너지가 모두 포함되기 때문입니다.

그림에서. 3.10.2 이원자 분자의 모델이 표시됩니다. 분자는 5개의 독립적인 팔에서 찾을 수 있습니다: 축의 3개의 진보적인 팔 NS, 와이, 지축을 두 번 감습니다. NSі 와이... Dosvid 쇼, schodo osi 마무리 지, 두 원자의 중심에 있는 은 온도가 너무 높으면 파괴될 수 있습니다. 상온에서 포장은 지단일 원자 분자를 감싸지 마십시오. Kozhen nezalezhny rukh 호출 자유의 단계... 따라서 단일 원자 분자에는 3개의 번역 자유 단계가 있고 "단단한" 이원자 분자에는 5단계(3 번역 및 2 반전)가 있으며 고원자 분자는 6 자유 단계(3 번역 및 3 반전)가 있습니다.

고전 통계 물리학은 자유의 단계 뒤에 있는 동등한 에너지 성장에 대한 정리 :

분자 시스템조차도 온도에서 열평형 상태에 있습니다. NS, 그러면 평균 운동 에너지는 자유 단계 사이의 자유도와 분자의 피부 자유도 수준과 같습니다.

가열 이론에서 기체의 몰열까지 씨NSі 씨V그 їх vіdnoshennya γ는 vigiladі에서 기록 될 수 있습니다

가스를 위해, 당신은 비축합니까 이원자 분자 (NS = 5)

바가토크 가스의 열을 실험적으로 변경하여 사악한 마음이 유도된 비라제로 좋은 일을 마칩니다. 항의, 가스의 열용량에 대한 고전적인 이론은 전체 문제에 적합하지 않습니다. 이론과 실험 사이에 상당한 비율을 적용하는 사례가 많이 있습니다. 동시에, 고전 이론은 분자 내부에 있는 에너지를 증가시키는 데 실패했습니다.

자유 단계 뒤에 있는 에너지의 균등한 성장에 대한 정리는 정체될 수 있고 고체 틸에서 입자의 열적 붕괴까지 가능합니다. Atoms는 수정 같은 krats의 창고에 들어가기 전에 계곡의 위치를 ​​위해 방을 흔들고 있습니다. cich colivan의 에너지와 솔리드 바디의 내부 에너지. 결정 격자의 표피 원자는 서로 수직인 세 가지 변형으로 진동할 수 있습니다. 이미 진피 원자에는 3단계의 자유 단계가 있습니다. 조화로운 숫자의 경우 평균 운동 에너지는 중간 위치 에너지입니다. 이것은 공격의 자유의 피부 colival 발에 동일한 성장에 대한 정리와 유사합니다. kT, 그리고 하나의 원자 - 3 kT... 내부 에너지 1 문에 대한 확고한 연설의기도 :

Tse spivvidnoshennya 호출 Dulong-Pti 법칙 ... 고체 물체의 경우 실질적으로 차이 없음 씨NSі 씨V확장된 이상을 가진 가장 작은 로봇을 통해.

바가토크 고체 물질(화학 원소)의 몰열은 3에 가깝다는 것을 나타내게 된다. NS... 그러나 저온에서는 이론과 실험 사이의 붕괴 값이 더 심각합니다. 자유의 단계를 넘어선 공평한 에너지 성장에 대한 가설이 이웃들에게 어떻게 전달되는지 보여드리겠습니다. 증거에 근거한 온도로부터의 열의 존재는 양자 현상에 기초해서만 설명될 수 있다.

내부 에너지 틸라틸 분자의 진행 및 전복의 운동 에너지와 상호 성장의 잠재적 에너지의 합

. (12.23)

기체의 내부 에너지는 분자의 에너지에서 저장됩니다. 모든 기체의 1기장에는 NA 분자가 있습니다(NA는 아보가드로 수입니다). Otzhe, 1킬로몰의 이상 기체는 내부 에너지로 사용될 수 있습니다.

(12.24)

가스 m용 내부 전원 공급 장치

(12.25)

de m - 기체에 대한 몰 질량.

그런 순위에서, 부피와 바이스에서만 증착되는 이상기체의 내부 에너지.

Koristyuchivsya는 내부 에너지 가스를 이해하고 열에 대한 방법을 알고 있습니다.

따뜻함가열이라는 단어를 1도 변경해야하므로 열량과 수치 적으로 동일한 물리적 값입니다.

내 온기를 위해"c" 가스는 하나의 가스를 열로 1도 변경해야 하므로 열량과 수치적으로 동일한 물리량이라고 합니다.

가스에 필요한 열 외에도 몰 열의 개념이 도입되었습니다.

어금니 따뜻함"C"는 온도를 1도 올리기 위해 1몰의 기체를 변화시켜야 하므로 열량과 수치적으로 동일한 물리량이라고 합니다.

기체의 경우, 일정한 통신 "C v" 및 일정한 바이스 "C p"를 사용하여 몰 열용량을 보기 전에 몰 열용량을 도입해야 합니다.

가스가 일정한 연결로 가열되자마자 가스에 열이 공급되므로 내부 에너지를 증가시킬 필요가 있습니다. 또한 외부 몰열에 대해 1도 가열하면 내부 에너지가 기체로 변화합니다.

,또또. (12.27)

또한 Cv의 값은 기체 분자의 자유도의 단계 수를 알아야 합니다.

일정한 그립의 마음을 위해 1몰의 가스를 가열하면 내부 에너지의 향상으로 인해 따뜻함을 얻지 못하고 로봇은 반대의 힘을 갖게 됩니다. 오체,

(12.28)

피스톤 아래 실린더에 있는 1몰의 가스를 도어까지 이동하는 로봇

de S h = DV - 가스가 1도 가열될 때 기본 obshyg의 증가(DV = V 2 - V 1).

이상 기체의 행복을 위한 Mendelev-Klapeyron의 쇼룸에서 .

때때로, de T 2 = T 1 + 1, tobto. 토디의 별들 , 조차

아보 . (12.30)

Oskilki c p = c v + R / m, 다음

. (12.31)

더 자주, 가스의 특성을 위해 셔터

. (12.32)

수치 결과는 단일 원자 및 이원자 분자에 대한 이론과 실험 사이의 C p 및 C v 값을 나타냅니다. 사전 설정 sbig. 우리가 개발한 가스의 열용량 이론에 따르면 R / 2의 배수로 사용됩니다. 이론 및 실험 데이터와 함께 항의는 현저한 분포가 있습니다.

특히 이론과 실험 사이의 큰 차이는 열의 온도 침착을 조사할 때 만들어집니다. 이론에 따르면 따뜻함은 다른 온도에서 찾을 수 있습니다. 이유를 위해 단일 온도 간격을 박탈하는 것이 공정하며 동시에 낮은 간격에서 열이 높으며 이는 다양한 자유 단계 수와 관련이 있습니다(그림 12.4, 12.5).

여기에 가격이 얽혀있지만, 동일한 기체의 자유도는 저온에서 변화한다. 저온에서 기체 분자는 병진 자유도를 박탈당하고, 중간 온도에서는 병진 및 뒤집힌 자유 단계에 의해, 고온에서는 병진에 의해 이러한 공동의 자유 단계가 뒤집혀 박탈됩니다. 동시에, 의지의 한 단계에서 마지막 숫자로의 전환은 벗겨지는 것과 같습니다. 가스의 열용량의 변화까지 생산 의지의 단계 수의 변화. 이러한 열용량의 거동은 양자 이론으로 설명됩니다. 일반적인 설명에 따르면, 전복되고 colival 붕괴의 에너지는 줄무늬처럼 양자화되어 변화하고 점진적 붕괴의 에너지는 멍청합니다.

분자는 기체 부분이 중요하며, 에너지는 점진적 운동의 중간 운동 에너지까지 그 값에 가까울 수 있습니다(<Е к >). їх의 부분은 중요하지 않습니다. 에너지를 의미합니다.<Е к >... 저온의 경우 기체 분자가 실질적으로 점진적으로 붕괴되므로 기체의 열용량은 3R/2입니다.

난방을 위한 온도 조절<Е к >그 결과 정상 온도(단일한 온도 범위에서)에서 안과적 붕괴로 점점 더 많은 분자가 끌어들여지고 모든 분자가 감싸게 됩니다. 가격 인상이 5R/2로 증가합니다. Nareshty, 낮은 높은 온도에서 분자의 일부가 분해되기 시작하고 열은 7R / 2와 같아집니다.

이러한 순위에서 더 이상 온도 간격이 없으면 열용량에 대한 고전적인 이론이 옳습니다. 자체 방식으로 스킨 간격에는 고유한 자유 단계 수가 있습니다.

열용량의 고전적 이론에서 기체 분자의 운동 에너지와 몰 열용량의 공식은 자유 수준을 넘어서는 등가 에너지 성장에 대한 볼츠만의 정리에 기초하여 표 12.1 및 12.2에 나와 있습니다.

그것은 § 4.1에서 암시되었는데, 그 이유는 그날의 이상 기체 분자의 상호 작용 때문입니다. 이것은 분자 전위 에너지가 이상 기체가 아님을 의미합니다. 원자 측면에서 이상 기체는 물질 점, 즉 내부 구조가 없으며 원자 중간에 복합 입자가 붕괴되어 에너지가 없습니다. 이러한 순위에서 내부 에너지

이상기체는 모든 분자의 무질서한 운동의 운동에너지 의미의 합이 결여되어 있다.

뒤집힌 덩어리의 물질 지점에서 진동은 찾을 수 없으며, 단원자 기체(분자가 하나의 원자로 접혀 있음)에서 분자는 점진적 덩어리만 유발할 수 있습니다. 분자의 전진 흐름 에너지의 평균 값의 진동은 (4.8)과 관련되기 시작합니다. 그러면 단일 원자 이상 기체 1몰의 내부 에너지는 Avogadro de-postin 공식에 의해 위반됩니다. Yaksho vrahuvati, otrimaєmo는 무엇입니까

충분한 질량의 단일 원자 이상 기체의 경우

가스 분자가 단단히 결합된 두 개의 원자(이원자 가스)에 저장되어 있으면 분자는 혼란스러운 상태에서 뒤집힌 부서진 부분을 부풀린 다음 서로 수직인 두 개의 축 주위를 둥둥 떠다닙니다. 따라서 같은 온도에서 이원자 기체의 내부 에너지는 단원자 기체의 내부 에너지보다 크며 다음 식에 의해 회전합니다.

Nareshty, 같은 온도에서 단일 원자보다 2배 더 낮은 고원자 가스(분자가 3개 이상의 원자를 가짐)의 내부 에너지:

3개의 상호 수직인 가닥에 대한 분자의 병진 파편과 같은 추가 에너지를 열 파편의 에너지로 가져오기 위해 상호 수직인 3개의 축을 따라 분자를 감싸는 조각.

중요하게도 공식 (5.23)과 (5.24)는 고온에서 실제 가스의 효율을 낭비합니다. 분자에서 더 많은 원자가 발견되어 가스의 내부 에너지가 증가하기 때문입니다. (왜 공식에 고려되어서는 안되는가?